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BLANCO Y NEGRO MADRID 08-09-1935 página 148
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BLANCO Y NEGRO MADRID 08-09-1935 página 148

  • EdiciónBLANCO Y NEGRO, MADRID
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ejerce el paipel de resistencia de cátodo del primer triodo. En resumen: la corriente anódica en la primera lámpara no puede establecerse sino por intenraedio de la carga negativa de Gi, es decir, que cada electrón emitido por Ka tiene que ser reemplazado inmediatamente Por uno de los ¡tíectroHes rec idos por la rejilla Gs. De aquí podemos sacar dos cMisecuencias importantes: Primera. El cátodo K, del segundo triodo es el que alimenta de un modo efectivo los dos elementos de la lámpara. S unda. L a lán Kira no puede funcionar cuando la rejilla Gi es positiva. Expliijuemos ahora cómo- es 1 mecanismo del funcionamiento de la lámpara. Su vacío, es decir, su ausencia de señales incidentes, la rejilla Gi toma un potencial n a t i v o con r e k d ó n al cátodo Kt, o lo que es lo mismo, Ki toma un potencial positivo con relación a masa, puesto que Kí está unido a masa por intermedio de la resistencia qué forma el espacio Ka y G. Él primer elemento de la lámpara trababa, pues, como una lámpara clase A de rejilla negativa. Apliquemos aJiora una tensión negativa a la rejilla Gi. La resistencia interna cátodo Ki ánodo Ai aumenta, y, por consiguiente, la corriente de ánodo disminuye, el potencial de Ki disminuye, y como consecuencia el potencial tle G J disminuye al mismo tiempo. Una tensión ligativa aplicada a la FIO. 5. rejilla G hace disminuir la corriente anódica del segundo triodo. Si se aplica una tensión positiva a la rejilla Gi sucede todo lo contrario: la resistencia del espacio cátodo- placa del primer elemento disminuye, el flujo electrónico aumenta, pues, en esta primera sección; el potencial de Gi alimenta y la corriente de rejilla y de placa del segundo elemento aumentan también. Este razonamiento nos demuestra que la tensión de Gi la corriente de rejilla Kj Gz y la corriente anodica del segundo triodo so- n siempre proporcionales a las tensiones aplicadas a la rejilla de mando G La nueva lámpara aftijdifica, pues, directamente, las oscilaciones que le son aplicadas de un modo idéntico a un triodo ordinario. Pero la principal ventaja de la lámpara 6 Bs es, como hemos dicho, de gran rendimiento. Este es debido a la polarización positiva de la rejilla del segundo elemento. Con la lamiera izBó la rejilla no es positiva mas que en reposo y durante las alternancias positivas, mientras que con la 6 B 5 la rejilla queda ¡positiva durante todo d tiempo de funcionamiento. Se encuentra de este modo eti condiciones análogas a las de un pusIv- pttU clase Bj con la diferencia de que aquí no es necesario más que una seda lámpara para la amplificación de las dos alternancias. En la figura 5 puede verse comparativamente las características de amplificación de las tres lámpai- as mencionadas: triple- twin, 2 B 6 y 6 B 5. Como puede verse, d rendimiento de esta última es muy superior al fe las otras dos. A ú n puede obtenerse un mayor rendimiento montando dos lámparas idénticas 6 B 5 en push- pnll, confomie se indica en el esquema de la figura 6. Con Kcha disposición se pueden- realizar amplificadores de alta fidedidad y gran potencia. Con una tensión 8 e a t a e de 38 voltios se puede obtener una potencia modulada de 10 vatios con un s, por ICO de distorsión. En fin, la nueva lámpara doble triodo de electrodos flotantes que acaban de poner en práctica los americanos puede causar, como dijiíiíos al principio, una verdadera revolución en los receptores de un futuro próximo. nOUKA 6. Tearso.

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